杨-米尔斯规范原理和粒子物理标准模型丨庆贺杨振宁先生百岁华诞_风闻

撰文 | 吴詠时（犹他大学物理与天文学系）

来源 | 本文选自《物理》2021年第9期

当今世界，诺贝尔奖是公认的科学 (不包括数学) 界的顶尖奖项。当然诺贝尔奖也有遗珠之憾。没得到诺贝尔奖，不一定意味着水平不够或贡献不大。另一方面，得了诺贝尔奖的工作，也不一定就是得奖者最好的工作。这样的科学家凤毛麟角，极为罕见。在物理学领域除了爱因斯坦，似乎只有杨振宁先生了。

1957年诺贝尔物理学奖堪称一个传奇。该奖颁发给杨振宁和李政道，是因为前一年他们二位合作发表了一篇粒子 (高能) 物理学的文章，质疑公认的左右 (镜像) 对称性，提出它可能在弱相互作用中不成立，并建议了若干实验以进行检验。该文发表后受到了高能物理界的普遍冷遇、怀疑甚至否定。一些非常知名的理论物理学家纷纷表示，不相信左右镜像这样简单和基本的操作会导致不同的结果。许多实验物理学家也不愿意浪费精力在这些“注定没有正面结果”的实验上。只有吴健雄“独具慧眼”，立即决定放弃旅行计划，开始准备开展李—杨文章中建议的一个难度相当大的实验。到1957年初她的实验结果明确显示，左右镜像对称性在原子核的贝塔衰变中发生了确凿的破坏。随即有关的加速器实验也很快验证了类似的现象。消息传出，立即轰动了全球物理学界。粒子物理学的理论和实验就此掀开新篇章，出现新高潮。1957年诺贝尔物理学奖也创造了一个新记录，即获奖工作的发表到颁奖之间的最短时间差。

这样的诺贝尔奖，按时下中国网络的语言，真是“太牛了”。还能有什么样的工作或贡献比这还“牛”？回答是：真的还有。这就是杨-米尔斯的规范场理论和规范原理。在此庆贺杨振宁先生百岁华诞之际，本文意向读者尽可能通俗地介绍杨先生这个世纪性的伟大贡献。

1 20世纪下半叶物质结构和相互作用理论微观尺度的大推进

20世纪是物理学空前蓬勃、迅猛发展的辉煌世纪。从基础物理学的角度，人类对于物质结构及其相互作用的动力学，在微观尺度上推进了至少18个数量级，即10的18次幂。19世纪，物理学的主要进展在热力学和宏观电磁学，其实验基础都在于日常生活尺度的物体系统；化学已经触及了原子层级，但令物理学家普遍接受原子存在的实验尚未出现。到20世纪20年代末，量子力学已经发展成熟，可以用来理解元素周期表和化学的许多细节。至此古希腊关于物质结构的原子学说得到20世纪科学的确证。这是人类科学史上一个历史性的里程碑。这个里程碑所跨越的尺度是从日常生活 (米的量级) 到原子大小 (0.1 nm)，大约是一百亿倍。从假说到科学的认知，原子论的成功花费了人类两千多年的时间。但是，物理学家没有时间在这一历史成就前停步，认识自然的下一个挑战很快就摆在他/她们的面前。1932年中子 (作为原子核的组分粒子) 的发现，开启了人类迈向亚原子尺度的粒子物理 (或高能物理)，研究更深层次的物质结构及其动力学的伟大征程。当时人们没有料到的是，下一个里程碑的到来是如此之快。2012年欧洲核子研究中心的大型强子对撞机上希格斯粒子的发现，从实验上补全了粒子物理标准模型的最后一块拼图。迄今为止，所有的实验结果都和标准模型的预言一致，并未发现超出标准模型的确凿证据。如此人类就达到了科学史上关于物质结构及相互作用动力学的一个新的辉煌的里程碑——粒子物理标准模型的提出和确立。这个里程碑所跨越的尺度是从原子大小 (0.1 nm) 到电子大小的上界 (纳米的十亿分之一)。所花的时间，距离上一个 (原子论) 里程碑，还不到一个世纪。我下面要讲的是，杨—米尔斯规范场理论和规范原理，在实现20世纪后半叶物理学新的里程碑的过程中，起到了巨大的奠基作用。

2 放射性和三大基本作用力

19世纪90年代放射性的发现，特别是放射线的巨大穿透能力，已经预示了比化学能更高的能量尺度。1900年世纪之交，开尔文爵士谈到了古典物理学地平线上的两朵乌云，它们给20世纪前30年的物理学带来了相对论和量子论的狂风骤雨。然而无人在那个时候意识到，放射性的发现其实才是定义整个20世纪物理学的隐藏在地平线边缘的热带风暴；风暴过后物理学进入一个新时代，物质结构及其相互作用动力学的微观尺度，在短短的不到一百年内又推进了近一百亿倍。20世纪的第一个十年里，就已发现放射性物质其实发射出三种射线，用前三个希腊字母，阿尔法、贝塔和伽马来命名。后来知道阿尔法射线由氦的原子核组成，贝塔射线由电子或其反粒子 (正电子) 组成，而伽马射线是极高频率的电磁波 (即光子) 组成。这三种射线都是在原子核内的物理过程产生的，而原子核的大小比原子要小十万倍，所以说放射性的发现开启了物理学下一个未知领域的新征程。更为有趣而绝非巧合的是，放射性的这三种射线恰好对应着自然界的三种基本相互作用或三种基本的力：阿尔法射线对应的是强 (相互作用) 力，把原子核中的质子和中子束缚在一起的力 (也叫做核力) 是它的一种表现；贝塔射线对应于弱 (相互作用) 力，它是导致原子核发射贝塔射线 (弱衰变) 的力；伽马射线就对应于熟知的电磁 (相互作用) 力。这三种相互作用力和从牛顿时代我们就熟知的引力，合称物理学中的四大基本 (相互作用) 力。电磁相互作用是麦克斯韦理论的对象。电磁力和引力都是长程相互作用，在我们的日常生活中就可以观察到。而强力和弱力是所谓的短程力，它的作用力程限于原子核大小的尺度。在20世纪之前，人类不知道这两种力的存在。它们是20世纪亚原子新物理学的研究对象。

3 提出规范原理的历史背景

杨—米尔斯的规范场理论文章，发表于1954年。当时正是粒子物理实验蓬勃发展的初期，各种加速器和新型的探测器飞速发展，陆续投入运行，开启了粒子物理 (又叫高能物理) 的黄金时代。大量有关新粒子发现的实验数据和结果层出不穷，激动人心。那时研究粒子物理的理论家，就是在研究分析有关新粒子的实验数据，从中提炼出新粒子的性质、新的分类模式等等，并提出解释实验数据的理论新观念，发现实验数据中可能的新问题，提出新的可能的实验来检验理论上的新观点等等。一句话，当时的粒子理论学家，都是围绕新粒子的现象学 (即有关新粒子的前沿实验数据和结果) 开展工作。杨先生当然也不例外。当时他的主要精力也花在这些方面，并已成为粒子物理现象学前沿的一位青年专家。到1954年，他已在美国普林斯顿的高等研究院工作了5年。那年夏天，他去纽约长岛布鲁克海文国家实验室 (美国当时的加速器中心之一) 访问。在那里，他重新捡起一个在芝加哥大学读研期间思考过而没有成功的问题，就是能否推广电磁场的麦克斯韦理论的问题。当年他开始思考这个问题，也许是好奇心在驱使。但是到此时在布鲁克海文，他已精通但不满意新粒子现象学的研究了，他越发感到了这个问题的重要性和迫切性1)：现在已经发现了不少新粒子，未来估计还会发现更多的新粒子。这样，新粒子之间的相互作用，特别是它们之间的新型未知的强力和弱力，可能会变成理论研究的中心问题。而新粒子一多，它们的动力学运动方程 (或者推导运动方程的最小作用量原理中的作用量) 就必然包含许多项，会变得极其复杂。所以，理论上我们需要一个新的原则去写新粒子的新的运动方程 (或者作用量)。这在当时是一个相当超前的、思路与众不同的问题。也许不少习惯于现象学思维的人可能从来没有想过这个问题。或者偶尔想过但会认为，当时缺乏新粒子相互作用的实验数据和结果，这个问题不具有解决的实验基础和理论基础，应该在未来积累了相当数量的实验数据和实验结果后才提出问题和解决问题。但是，就在那个夏天，和同在一个办公室的米尔斯合作讨论，通过理性的思维，没有依赖实验的数据，杨先生就在数学上发明了一个新的方法，从理论上解答了这个问题。这就是非阿贝尔规范场理论和规范原理文章的由来。

4 作为规范理论的麦克斯韦理论

要寻找支配新相互作用动力学的基础原则，突破口在哪里？借鉴历史，借鉴推广一百年前的麦克斯韦电磁理论，应该是一个好的自然的想法。但即便想到这里，前进的方向也不是清晰的、唯一的。也许需要先想一想什么是麦克斯韦理论的实质或精华。这个问题的答案在历史上、在教科书中也不是唯一的。

最迟20世纪初以来，几乎所有电磁理论或电动力学的教科书，就是直接从关于电场强度和磁场强度 (统称电磁场强) 的四个 (包含一阶时空偏导数的) 麦克斯韦方程出发。所谓的标量势ϕ 和矢量势

，统称电磁势Aμ(μ=0，1，2，3是时空坐标的指标；

都是在后面求解麦克斯韦方程时为了方便而引入的：

和

。(本文记号取光速c=1。) 好处是这里的电磁场强和电磁势的关系式已经使得麦克斯韦方程组中两个 (不包含电荷和电流) 的方程自动满足无需再解：

，

。另一方面，给定电磁场强，电磁势就不是唯一确定的，可以做如下的规范变换：

其中 f = f (x ) 是时空坐标的任意函数，它保持电磁场强不变：

，

。此外电荷和电流也是在规范变换下不变，所以，麦克斯韦方程组不变。这代表了一种广为流行的看法：麦克斯韦理论就是麦克斯韦方程组。因为只有电磁场强 (而非电磁势) 出现在麦克斯韦方程组中，所以电磁场强是基本量，电磁势是在求解方程时才引入的辅助量；电磁势的规范变换，看来不具有基本的重要性。

可是，这不是麦克斯韦原始文章和他本人一贯持有的观点。早年麦克斯韦为完整建立电磁场理论，写了三篇文章。其第一篇就引入了矢量势，并在电磁感应 (即没有电荷) 的情形下写出了电场强度等于矢量势的时间导数的方程，以此作为他对法拉第关于电磁感应实验的直觉的数学表达。通常认为关键性的麦克斯韦位移电流是在第二篇文章中引入的。他在第三篇文章中提出了电磁场 (而非分别的电场和磁场) 的统一观念，从矢量势和标量势作为基本量出发，用电磁场能量的表达式作为哈密顿量，从变分原理推导出完整的麦克斯韦方程组。特别是在写出电荷和电流与电磁场相互作用的哈密顿量时，必须明显用到电磁势！在这个理论体系中，电磁势的规范不变性就有基本的重要性，尽管它们不进入运动方程——麦克斯韦方程组。但是这里有一个令人困惑之处：不知该怎么解释电磁势规范变换的特定形式和规范不变性的来源。如果采用前面一段的观点，这个困惑就不存在了。

在经典电磁理论中，这两种观点似乎各有千秋。从概念体系的简单性来看，似乎第一种观点还多点好处。但是量子力学出来以后就不同了。在量子理论中，电子的波函数ψ(x)可取复数值，其中x是时空点的坐标。因为只有波函数模的平方代表几率密度，我们可以对电子波函数做以下的位相变换：

其中e是电荷，ℏ是普朗克常数，α 是个实的角度参数 (0≤α<2π)。在没有任何相互作用的情况下，这是自由电子的一个对称性变换，它保持系统的作用量不变，从而导致电荷守恒定律。数学上，当参数α跑遍所有可能的值，这些变换形成一个群，叫做U (1)群。在量子场论中，每一个时空点上有一个希尔伯特空间，上式中的参数α应该换为时空点的任意实值函数f (x )：

这样的以时空函数作为参数的变换，就是电子场(或波函数)的(局域)规范变换。

按照定域相互作用原理，电子场有电磁相互作用的理论也应当在电子场的规范变换(2)下不变。但是因为场的时空偏导数不满足和场同样的变换，多出了一个附加项：

因而作用量或运动方程中有含电子场的 (时空) 偏导数因子的项，在规范变换(2)下就不再是不变的 (或协变的)。这个问题可以通过以下的办法来解决：第一步，引入一个新的规范势Aμ(x)以定义协变偏导数算子，即

第二步，处处用协变导数Dμ替代普通导数∂μ，

第三步，要求规范势的规范变换规则就是麦克斯韦理论中的规范变换(1)，这就保证了电子场的协变导数在电子场规范变换(2)下是协变的，亦即协变导数像场一样变换：

这里

。第二步的规则(4)就是量子力学中引入电子与电磁势耦合(即相互作用)的“最小耦合替代规则”。

由此可见，经典的麦克斯韦理论中电磁势的规范变换和规范不变性其实来源于量子理论，即电子 (或任何带电粒子) 的波函数或者场的(局域)位相变换不变性！后者又是与量子理论中的电荷守恒定律密切相关的深刻的对称性！杨先生就是抓住了麦克斯韦理论是一个规范场理论的实质，要在对称性和规范场理论的水平上推广麦克斯韦理论。

5 杨-米尔斯非阿贝尔规范场理论

在电磁理论中规范群是U (1)群；交换两次规范变换的次序，并不改变结果，这属于可交换群，又叫阿贝尔群。杨—米尔斯所做的推广就是把规范变换群推广到非阿贝尔 (即不可交换的) 群。考虑最简单的非阿贝尔群SU (2)。一个简单的物理例子，就是核子 (组成原子核的粒子)，即质子 (氢原子核) 和中子。它们电荷不同但质量接近，可以考虑为同一核子的两种不同内部状态。这很像电子的自旋向上和自旋向下的两个态，故叫做核子的同位旋态。数学上则用二分量 (列向量) 波函数来描写，很像一个量子位 (qubit) 的量子态：

核子的对称性变换就是一个2×2的么正矩阵U作用在其二分量波函数上：UU†=1。固定波函数的一个整体位相，我们要求此么正矩阵的行列式为1：det(U )=1。故此对称性变换群就是SU(2)群。和自旋1/2的情形类似，用指数形式来写就是

其中αa(a=1，2，3)是三个角度参数，τa=σa/2，而σa是著名的泡利矩阵：

把参数αa 都变成时空点的函数，我们就得到核子场的规范变换：

(下面将见到，实参数g 就是和规范场的耦合常数。)